介質濾波器是通過介質諧振器之間的耦合構成。介質諧振器濾波器的Q值高、插入損耗低、尺寸小、重量輕，被廣泛應用在無線基站、衛星通信、導航系統、電子對抗等系統中。
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理想的導體壁（電磁率為零）在電磁理論中稱為電壁，在電壁上，電場的切向分量為零，磁場的法向分量為零。電磁波入射到電壁上，將會完全反射回來，沒有透射波穿透電壁。
因此，用電壁圍成一個封閉腔，一旦有適當頻率的電磁波饋入，波將在腔的電壁上來回反射，在腔內形成電磁駐波，發生電磁諧振。此時即使外部停止向腔內饋送能量，已建立起來的電磁振蕩仍將無衰減維持下去，可見電壁空腔是一種諧振器，電磁能量按一定頻率在其中振蕩。
當然，非理想導體壁構成的空腔，也具有電壁空腔的類似特性，只不過外部停止饋送能量后，起內部已建立起來的電磁振蕩，不會長期地維持下去，將隨時間而逐漸衰減，終于消逝，成為阻尼振蕩。
諧振器中電磁振蕩維持的時間的長短（時間常數）是其Q值高低的一種度量。
高介電常數的介質的界面能使電磁波發生完全的或者近似完全的反射。當然，這兩類的界面性質不同，其對電磁波的反射特性也不盡相同。
電磁波在導體壁上的電場切向分量為零，故入射波與反射波的電場切向分量相消，僅有法向分量，因為合成場的電力線垂直導體表面，亦即垂直電壁；而在高介電常數的介質界面上，磁場的切向分量近似為零，入射波與反射波的磁場切向分量近似相消，合成場的磁力線近似垂直于介質界面。
在電磁場理論中，垂直于磁力線的壁稱為磁壁，故高介電常數的介質表面可以近似看為磁壁，只有時，才是真正的磁壁。
在磁壁上，磁場切向分量為零，電場法向分量為零，它與電壁對偶，既然電壁所構成的空腔可以作為微波諧振器，顯然，磁壁周圍的介質塊可以近似是個磁諧振器，電磁能量在介質塊內振蕩，不會穿過磁壁泄露到空氣里。
